１９２６年1)に提出された波動関数とポテンシャルの関係を表した偏微分方程式2)。半導体のバンド理論などに使います3)4)。 波動関数の場所に関する二階偏微分＋（８×π＾２×電子の静止質量5)÷プランク定数6)＾２）×（電子の全エネルギー―ポテンシャルエネルギー7)）×波動関数＝０ 単一原子の原子核、分子中の原子核の配置、結晶中の原子核の配置によってポテンシャルエネルギー（境界条件）が設定されます。その条件で上記を満たす波動関数は電子の全エネルギーが特定の値を持つときに限られます。 すなわち、この方程式は電子のエネルギーが飛び飛びに量子化されている観察事実を表現するのに優れたものといえます。このとびとびのエネルギー準位のことを軌道（オービタル）と呼びます。 【関連講義】 量子化学基礎,授業参観：量子化学基礎（２００８）8) 電気化学の庵,マイスナー効果9) シュレーディンガー10) エネルギー変換化学特論,第６講 ｐｎ接合と過電圧、センサー11) 【書籍】 大学数学の基礎（目次）12) 原子の構造13) 現代物理学14) 分子軌道法（目次）15)１９２０ｓ,現代仁科 辰夫, 電気化学の庵, 講義ノート, (2008).シュレーディンガー方程式,方程式仁科 辰夫, 電気化学の庵, 講義ノート, (2008).授業参観：量子化学基礎（２００８）,伊藤 和明, 量子化学基礎, 講義ノート, (2008).マイスナー効果,原理と法則仁科 辰夫, 電気化学の庵, 講義ノート, (2008).シュレーディンガー,科学者・学者・医者仁科 辰夫, 電気化学の庵, 講義ノート, (2008).第６講 ｐｎ接合と過電圧、センサー,２００７年（平成１９）エネ変立花 和宏, エネルギー変換化学特論, 講義ノート, (2007).(1) １９２０ｓ,現代仁科 辰夫, 電気化学の庵, 講義ノート, (2008).(2) シュレーディンガー方程式,方程式仁科 辰夫, 電気化学の庵, 講義ノート, (2008).(3) 非直線抵抗中村英二、吉沢康和, 新訂物理図解, 第一学習社, (1984).(4) 高校数学でわかる半導体の原理（目次）竹内淳, 高校数学でわかる半導体の原理, 講談社ブルーバックス, (2007).(5) = 9.10938188E-31, 電子の静止質量, , キログラム, (物理量).(6) h = 6.62602876E-34, プランク定数, Plank Constant, ジュール秒, (物理量).(7) V, 静電ポテンシャル, , ジュール, (物理量).(8) 授業参観：量子化学基礎（２００８）,伊藤 和明, 量子化学基礎, 講義ノート, (2008).(9) マイスナー効果,原理と法則仁科 辰夫, 電気化学の庵, 講義ノート, (2008).(10) シュレーディンガー,科学者・学者・医者仁科 辰夫, 電気化学の庵, 講義ノート, (2008).(11) 第６講 ｐｎ接合と過電圧、センサー,２００７年（平成１９）エネ変立花 和宏, エネルギー変換化学特論, 講義ノート, (2007).(12) 大学数学の基礎（目次）石原繁, 大学数学の基礎, 裳華房, (1999).(13) 原子の構造井上 勝也 著, 現代物理化学序説 改訂版, 培風館, (1981).(14) 現代物理学小出昭一郎著, 物理学, 裳華房, (1997).(15) 分子軌道法（目次）広田穣著, 分子軌道法, 裳華房, (1999).
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